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磁环中非晶丝阻抗仿真
发布时间：
2023-08-30
仿真实验方法
基于方程推导解析解的办法只能应用于对称性磁场的求解，对于非对称、不规则的复杂结构则无法求解!为此，采用 789:;< 软件，基于有限元方法对巨磁阻抗效应进行数值仿真研究!为缩小计算规模，对所建立的仿真模型进行如下简化：首先，模型仅选取垂直于非晶丝轴向方向、厚度很薄的三维切片层进行建模!第二，忽略细丝两端电磁场和激励电流的端部效应!第三，非晶丝的磁导率参数采用等效磁导率参数!第四，因为在仿真中轴向外磁场的大小将决定非晶丝磁导率的不同代入值，同时采用等效磁导率后激励电流产生的交变磁场的轴向分量为零，所以在电磁场数值求解时不再考虑磁场强度的轴向分量!
仿真过程首先通过 17<=7> 软件计算出不同频率下、不同轴向外磁场所对应的等效磁导率，然后存入输入数据文件!随后，789:;< 宏程序从输入数据文件中读取仿真频率和等效磁导率，并进一步对模型进行单元抛分、生成有限元求解方程和完成数值求解!789:;< 宏程序将输出的非晶丝阻抗仿真结果存入输出数据文件! 最后，利用 17<=7> 读取输出结果，并进行数据后处理和曲线绘制!
磁环中非晶丝阻抗仿真
仿真中取非晶磁性材料的相对介电常数为&"0"，电导率为 ?0@A ) &" B 9.C，饱和磁化强度为B-""" 7.C，各向异性等效磁场强度为 /"" 7.C，旋磁比 % $ %0% ) &" B （7.C）, & D , & ，采用 E(6F5G# 阻尼项且阻尼系数 & 取 "0/，各向异性等效场与外磁场的夹角 ’ 为 %H，丝的半径为 %" " C，非晶丝所加交变激励电流的实部为 & C7、虚部为 " C7!图 & 是仿真获得的归一化的阻抗变化率（! C23 , ! C(I）.!C23 随频率的变化曲线!本文所采用的阻抗变化率不同于已有文献中以无外磁场时的阻抗 ! " 或最小阻抗 J C(I 作为归一化参考量的方法! 因为无外磁场时的阻抗 ! "随材料各向异性角度不同而有较大差异，不利于比较!采用最小阻抗 ! C(I 获得的阻抗变化率具有较大的数值，但该数据对实际分析和应用并无意义!而且最小阻抗 ! C(I 的值也与实验所加的最大外磁场相关!本文采用的最大阻抗通常出现在外磁场不超过各向异性等效场的有限范围内，而且其数值是磁传感器电路设计的重要参数，所以更适合作为参考量!此定义下的归一化阻抗变化率不超过1。
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湖北蕊源电子股份有限公司成立于2008年5月，总占地面积100余亩。另外在2009年、2022年分别成立了两家下属公司，中山蕊源电子公司和湖北蕊源电子股份有限公司锰锌分厂。专业生产电感和变压器，为您的电子产品提供高品质的电源解决方案。我们采用优质的磁芯材料，精湛的工艺技术和严格的质量控制，确保产品的性能稳定可靠。
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